New solution

naz edited
View solution History
revision #18839 newer →
en/10.1.24.md +36 −0
@@ -0,0 +1,36 @@
+### Statement
+
+$10.1.24.$ [Insert the problem statement]
+
+### Solution
+
+а)
+Рассмотрим две окружности, одну радиусом $R$, по ней вращается электрон, другую на оси, которая находится на расстоянии $d$ от центра первой. Рассмотрим момент времени когда R образует с d угол $\alpha$. Момент импульса есть произведение импульса на плечо - перпендикуляр от оси к прямой на которой лежит вектор скорости. В нашем случае, при $$R < d$$:
+
+$$h = dcos\alpha - R$$
+
+А момент импульса, вспомнив выражение для импульса через радиус орбиты:
+
+$$M = m \upsilon (dcos\alpha - R)=BeRdcos\alpha - BeR^2$$
+
+ Поток через побочную окружность равен:
+
+$$\Phi = B\pi R^2 = B \pi (R^2 + d^2 - 2Rdcos\alpha)$$
+
+Подставим все в наш искомый инвариант:
+
+$$M + \frac{1}{2\pi} e \Phi = BeRdcos\alpha - BeR^2 + \frac{BeR^2}{2} + \frac{Bed^2}{2} - BeRdcos \alpha = \frac{Be(d^2-R^2)}{2}$$
+
+Как видим зависимости от положения действительно нет.
+
+б)
+
+При движении по спирали у нас появляется две компоненты скорости, однако параллельная оси компонента не вносит вклад в проекцию момента импульса на ось магнитного поля, а сложение скаляра потока и модуля момента импульса имеет смысл только в смысле проекции на ось перпендикулярную сечению
+
+
+
+
+
+#### Answer
+
+[Insert a concise answer or boxed result]