New solution
ru/6.3.17.md
+35 −0
| @@ -0,0 +1,35 @@ | |||
| + | ### Условие | ||
| + | |||
| + | $6.3.17.$ [Вставьте условие задачи] | ||
| + | |||
| + | ### Решение | ||
| + | |||
| + | ### Условие | ||
| + | |||
| + | $6.3.17^\ast$. Внутри полости длинного незаряженного проводника, радиус которого $r$, находится заряд $q$. Проводник окружен цилиндрическим экраном радиуса $R$. Длина проводника $L \gg R$. Как зависит в средней части системы напряженность электрического поля вне полости от расстояния до оси этой системы? | ||
| + | |||
| + | ### Решение | ||
| + | |||
| + | Рассмотрим среднюю часть системы. Так как длина проводников значительно превышает их радиусы ($L \gg R$), краевыми эффектами на торцах цилиндров можно пренебречь. Система в средней части обладает осевой (цилиндрической) симметрией. | ||
| + | |||
| + | <b>1. Внутри металла:</b> | ||
| + | Напряженность поля внутри самого незаряженного проводника (в толще стенки) равна нулю. Заряд $q$ индуцирует на стенках полости заряд $-q$. По закону сохранения заряда, на внешней поверхности проводника (радиус $r$) появляется заряд $+q$. | ||
| + | |||
| + | <b>2. Поле в зазоре ($r < \rho < R$):</b> | ||
| + | Заряд $+q$ равномерно распределяется по внешней поверхности проводника радиуса $r$ на длине $L$. Линейная плотность этого заряда равна $\lambda = \frac{q}{L}$. | ||
| + | Применим теорему Гаусса для коаксиальной цилиндрической поверхности радиуса $\rho$ (где $r < \rho < R$) и длины $l$: | ||
| + | $$E \cdot 2\pi\rho l = \frac{\lambda l}{\varepsilon_0} = \frac{(q/L) l}{\varepsilon_0}$$ | ||
| + | Отсюда напряженность поля в зазоре между проводником и экраном: | ||
| + | $$E(\rho) = \frac{q}{2\pi\varepsilon_0 L \rho}$$ | ||
| + | |||
| + | <b>3. Поле снаружи экрана ($\rho > R$):</b> | ||
| + | Обратим внимание на рисунок к задаче: внешний цилиндрический экран радиуса $R$ имеет значок заземления. Заземленный экран имеет нулевой потенциал и полностью экранирует электрическое поле, индуцируя на своей внутренней поверхности заряд $-q$. Следовательно, поле вне системы полностью отсутствует: | ||
| + | $$E(\rho) = 0$$ | ||
| + | |||
| + | #### Ответ | ||
| + | $E(\rho) = \frac{q}{2\pi\varepsilon_0 L \rho}$ при $r < \rho < R$; | ||
| + | $E(\rho) = 0$ при $\rho > R$ (так как экран заземлен). | ||
| + | |||
| + | #### Ответ | ||
| + | |||
| + | [Вставьте краткий ответ или результат в рамке] | ||
| @@ -0,0 +1,35 @@ | |||
| ### Условие | |||
| $6.3.17.$ [Вставьте условие задачи] | |||
| ### Решение | |||
| ### Условие | |||
| $6.3.17^\ast$. Внутри полости длинного незаряженного проводника, радиус которого $r$, находится заряд $q$. Проводник окружен цилиндрическим экраном радиуса $R$. Длина проводника $L \gg R$. Как зависит в средней части системы напряженность электрического поля вне полости от расстояния до оси этой системы? | |||
| ### Решение | |||
| Рассмотрим среднюю часть системы. Так как длина проводников значительно превышает их радиусы ($L \gg R$), краевыми эффектами на торцах цилиндров можно пренебречь. Система в средней части обладает осевой (цилиндрической) симметрией. | |||
| <b>1. Внутри металла:</b> | |||
| Напряженность поля внутри самого незаряженного проводника (в толще стенки) равна нулю. Заряд $q$ индуцирует на стенках полости заряд $-q$. По закону сохранения заряда, на внешней поверхности проводника (радиус $r$) появляется заряд $+q$. | |||
| <b>2. Поле в зазоре ($r < \rho < R$):</b> | |||
| Заряд $+q$ равномерно распределяется по внешней поверхности проводника радиуса $r$ на длине $L$. Линейная плотность этого заряда равна $\lambda = \frac{q}{L}$. | |||
| Применим теорему Гаусса для коаксиальной цилиндрической поверхности радиуса $\rho$ (где $r < \rho < R$) и длины $l$: | |||
| $$E \cdot 2\pi\rho l = \frac{\lambda l}{\varepsilon_0} = \frac{(q/L) l}{\varepsilon_0}$$ | |||
| Отсюда напряженность поля в зазоре между проводником и экраном: | |||
| $$E(\rho) = \frac{q}{2\pi\varepsilon_0 L \rho}$$ | |||
| <b>3. Поле снаружи экрана ($\rho > R$):</b> | |||
| Обратим внимание на рисунок к задаче: внешний цилиндрический экран радиуса $R$ имеет значок заземления. Заземленный экран имеет нулевой потенциал и полностью экранирует электрическое поле, индуцируя на своей внутренней поверхности заряд $-q$. Следовательно, поле вне системы полностью отсутствует: | |||
| $$E(\rho) = 0$$ | |||
| #### Ответ | |||
| $E(\rho) = \frac{q}{2\pi\varepsilon_0 L \rho}$ при $r < \rho < R$; | |||
| $E(\rho) = 0$ при $\rho > R$ (так как экран заземлен). | |||
| #### Ответ | |||
| [Вставьте краткий ответ или результат в рамке] | |||