Решение

Плоскость участка $dS'$ перпендикулярна отрезкам $R$ и $R$.

По определению телесного угла

$$dS'=d\Omega{R^2}$$

$$S=\frac{dS'}{\cos{\alpha}}=\frac{d\Omega{R^2}}{h/R}=\frac{d\Omega{R^3}}{h}$$

Заряд участка dS:

$$dQ=dS \cdot \sigma =\frac{d\Omega\sigma{R^3}}{h}$$

Вектор напряжённости, перпендикулярный плоскости:

$$dE_n=dE \cdot \cos{\alpha}=\frac{1}{4\pi\varepsilon_0}\frac{d\Omega\sigma{R^3}}{hR^2} \cdot \frac{h}{R}=\frac{\sigma{d}\Omega}{4\pi\varepsilon_0}$$

$$E_n=\int_0^\Omega{\frac{\sigma{d}\Omega}{4\pi\varepsilon_0}}=\frac{\sigma\Omega}{4\pi\varepsilon_0}$$

a) Полный телесный угол - 4$\pi$срад.

У куба 6 граней, каждая из граней ограничивает 1/6 часть пространства, т.е. они видны из центра под углом $4\pi /6=2\pi /3$срад.

Напряжённости противоположных граней полностью компенсируют друг друга (симметрия). Есть 2 пары противоположных граней и одна свободная - она-то и будет создавать напряжённость.

$$E=\frac{\sigma\cdot 2\pi /3}{4\pi\varepsilon_0}=\frac{\sigma}{6\varepsilon_0}$$

б) Грани тетраэдра ограничивают четверть пространства, их телесный угол - $\pi$срад. Три одинаково заряженные грани и последняя грань создадут векторы напряжённости, направленные вдоль высоты тетраэдра, и противоположные друг другу по направлению (прилежащие к высоте грани тетраэдра наклонены к ней под углом, синус которого равен 1/3):

$$E=\frac{\sigma_2\pi}{4\pi\varepsilon_0}-3\frac{\sigma_1\pi}{4\pi\varepsilon_0} \cdot \sin{\alpha}=\frac{\sigma_2}{4\varepsilon_0}-\frac{\sigma_1}{4\varepsilon_0}=\frac{\sigma_2-\sigma_1}{4\varepsilon_0}$$

в) Плоскость ограничивает половину пространства, её телесный угол - $2\pi$срад

$$E=\frac{\sigma\cdot 2\pi}{4\pi\varepsilon_0}=\frac{\sigma}{2\varepsilon_0}$$

г) Грани трубки ограничивают треть пространства, их телесный угол - $4\pi /3$срад. Три грани создадут три вектора, направленных под углом $120 ^{\circ}$ друг к другу, с модулем, который задаётся формулой

$$E_i=\frac{\sigma_i}{3\varepsilon_0}.$$

Запишем проекции векторов на ось вектора $E_1$:

д) Будем разрезать конус на малые диски, перпендикулярные высоте, радиус диска - r, толщина - dx. Каждый из дисков виден из вершины под одним и тем же телесным углом

$$\Omega=2\pi (1-\cos{\alpha})$$

(известный факт, выводится интегрированием площади участка сферы по углу).

Поверхностная плотность заряда дииска:

$$\sigma =\frac{\rho\cdot V}{S}=\frac{\rho\pi{r}^2 \cdot dx}{\pi{r}^2}=\rho{dx}$$

Напряжённость, создаваемая диском:

$$dE=\frac{\sigma\Omega}{4\pi\varepsilon_0}=\frac{\rho{dx}2\pi (1-\cos{\alpha}}{4\pi\varepsilon_0}=\frac{\rho{dx}(1-\cos{\alpha}}{2\varepsilon_0}$$

$$E=\int_0^h\frac{\rho{dx}(1-\cos{\alpha})}{2\varepsilon_0}=\frac{\rho{h}(1-\cos{\alpha})}{2\varepsilon_0}$$

е) Аналогично п. д) будем разбивать на длинные прямоугольники(длина - $\Delta{L}$, ширина - $a$, толщина - $dx$).

Каждый прямоугольник виден под телесным углом

$\Omega=4\pi\frac{60 ^{\circ}}{360 ^{\circ}}=2\pi /3$ срад (шестая часть пространства)

$$\sigma =\frac{\rho\cdot V}{s}=\frac{\rho\cdot \Delta{L}a \cdot dx}{\Delta{L}a}=\rho{dx}$$

$$E=\int_0^{h}\frac{\sigma\Omega)}{4\pi\varepsilon_0}=\int_0^{\frac{\sqrt{3}}{2}l}\frac{\rho{dx}2\pi /3}{4\pi\varepsilon_0}=\frac{\sqrt{3}\rho{l}}{12\varepsilon_0}$$