Правка разделов «Условие», «Решение», «Ответ»
ru/14.5.8.md
+63 −3
| @@ -1,11 +1,71 @@ | |||
| ### Условие | |||
| − | $14.5.8.$ [Вставьте условие задачи] | ||
| + | $14.5.8.$ Фотонная ракета, стартующая с Земли, по наблюдениям с Земли теряет в единицу времени массу $m$. Начальная масса ракеты $M$. Как меняется от времени скорость и масса покоя ракеты? Действием на ракету гравитационного поля Земли пренебречь. | ||
| + | |||
| ### Решение | |||
| − | asd | ||
| + | По условию задачи, наблюдатель на Земле видит, что ракета теряет массу $m$, тогда релятивистская масса ракеты в лабораторной системе будет меняться по закону: | ||
| + | $$M_{рел}=M-mt \tag{1}$$ | ||
| + | |||
| + | Полная энергия ракеты: | ||
| + | |||
| + | $$E=M_{рел}c^{2}$$ | ||
| + | |||
| + | Или с использованием (1): | ||
| + | |||
| + | $$E(t)=(M-mt)c^{2} \tag{2}$$ | ||
| + | |||
| + | Продифференцируем и найдём изменение энергии ракеты за время $dt$: | ||
| + | |||
| + | $$dE=-mc^{2}dt$$ | ||
| + | |||
| + | Эта энергия полностью уносится излучаемыми назад фотонами: | ||
| + | |||
| + | $$dE_{ф}=-dE=mc^{2}dt$$ | ||
| + | |||
| + | Так как фотоны излучаются строго назад, их суммарный импульс равен: | ||
| + | |||
| + | $$dP_{ф}=-\frac{dE_{ф}}{c}=-mcdt$$ | ||
| + | |||
| + | Согласно закону сохранения импульса, импульс ракеты увеличивается на такую же величину, но в противоположном направлении: | ||
| + | |||
| + | $$dP=-dP_{ф}=mcdt$$ | ||
| + | |||
| + | Интегрируя это выражение от $t=0$, когда $P(0)=0$, получаем импульс ракеты в момент времени $t$: | ||
| + | |||
| + | $$P(t)=mct \tag{3}$$ | ||
| + | |||
| + | Для любого релятивистского объекта выполняется инвариантная связь между полной энергией, импульсом и массой покоя $M_{0}$: | ||
| + | |||
| + | $$E^{2}-P^{2}c^{2}=M_{0}^{2}c^{4} \tag{4}$$ | ||
| + | |||
| + | Подставим (2) и (3) в (4): | ||
| + | |||
| + | $$(M-mt)^{2}c^{4}-m^{2}c^{2}t^{2}c^{2}=M_{0}^{2}c^{4}$$ | ||
| + | |||
| + | Упрощая, получим: | ||
| + | |||
| + | $$M_{0}^{2}=M^{2}-2Mmt$$ | ||
| + | |||
| + | Или: | ||
| + | |||
| + | $$M_{0}(t)=M\sqrt{1-\frac{2mt}{M}} \tag{5}$$ | ||
| + | |||
| + | Так как подкоренное выражение должно быть больше 0, то получим ограничение по времени: $t\lt \frac{M}{2m}$. | ||
| + | |||
| + | Скорость релятивистской ракеты выразим через импульс: | ||
| + | |||
| + | $$\upsilon(t)=\frac{P(t)}{M_{рел}}=\frac{P(t)c^{2}}{E(t)}$$ | ||
| + | |||
| + | Подставим сюда выражения (2) и (3): | ||
| + | |||
| + | $$\upsilon(t)=\frac{mctc^{2}}{(M-mt)c^{2}}=\frac{mct}{M-mt}$$ | ||
| + | |||
| + | Стоит отметить, что когда масса покоя ракеты станет равной 0 в момент времени $t=\frac{M}{2m}$, скорость ракеты станет равной скорости света. В этот момент наша ракеты превратится в луч света. Наверное, это очень красиво. | ||
| + | |||
| #### Ответ | |||
| − | [Вставьте краткий ответ или результат в рамке] | ||
| + | $$\upsilon(t)=\frac{cmt}{M-mt}$$ | ||
| + | $$M_{0}(t)=M\sqrt{1-\frac{2mt}{M}},\quad \text{ при }t\lt \frac{M}{2m}$$ | ||
| @@ -1,11 +1,71 @@ | |||
| ### Условие | ### Условие | ||
| $14.5.8.$ [Вставьте условие задачи] | $14.5.8.$ Фотонная ракета, стартующая с Земли, по наблюдениям с Земли теряет в единицу времени массу $m$. Начальная масса ракеты $M$. Как меняется от времени скорость и масса покоя ракеты? Действием на ракету гравитационного поля Земли пренебречь. | ||
| ### Решение | ### Решение | ||
| asd | По условию задачи, наблюдатель на Земле видит, что ракета теряет массу $m$, тогда релятивистская масса ракеты в лабораторной системе будет меняться по закону: | ||
| $$M_{рел}=M-mt \tag{1}$$ | |||
| Полная энергия ракеты: | |||
| $$E=M_{рел}c^{2}$$ | |||
| Или с использованием (1): | |||
| $$E(t)=(M-mt)c^{2} \tag{2}$$ | |||
| Продифференцируем и найдём изменение энергии ракеты за время $dt$: | |||
| $$dE=-mc^{2}dt$$ | |||
| Эта энергия полностью уносится излучаемыми назад фотонами: | |||
| $$dE_{ф}=-dE=mc^{2}dt$$ | |||
| Так как фотоны излучаются строго назад, их суммарный импульс равен: | |||
| $$dP_{ф}=-\frac{dE_{ф}}{c}=-mcdt$$ | |||
| Согласно закону сохранения импульса, импульс ракеты увеличивается на такую же величину, но в противоположном направлении: | |||
| $$dP=-dP_{ф}=mcdt$$ | |||
| Интегрируя это выражение от $t=0$, когда $P(0)=0$, получаем импульс ракеты в момент времени $t$: | |||
| $$P(t)=mct \tag{3}$$ | |||
| Для любого релятивистского объекта выполняется инвариантная связь между полной энергией, импульсом и массой покоя $M_{0}$: | |||
| $$E^{2}-P^{2}c^{2}=M_{0}^{2}c^{4} \tag{4}$$ | |||
| Подставим (2) и (3) в (4): | |||
| $$(M-mt)^{2}c^{4}-m^{2}c^{2}t^{2}c^{2}=M_{0}^{2}c^{4}$$ | |||
| Упрощая, получим: | |||
| $$M_{0}^{2}=M^{2}-2Mmt$$ | |||
| Или: | |||
| $$M_{0}(t)=M\sqrt{1-\frac{2mt}{M}} \tag{5}$$ | |||
| Так как подкоренное выражение должно быть больше 0, то получим ограничение по времени: $t\lt \frac{M}{2m}$. | |||
| Скорость релятивистской ракеты выразим через импульс: | |||
| $$\upsilon(t)=\frac{P(t)}{M_{рел}}=\frac{P(t)c^{2}}{E(t)}$$ | |||
| Подставим сюда выражения (2) и (3): | |||
| $$\upsilon(t)=\frac{mctc^{2}}{(M-mt)c^{2}}=\frac{mct}{M-mt}$$ | |||
| Стоит отметить, что когда масса покоя ракеты станет равной 0 в момент времени $t=\frac{M}{2m}$, скорость ракеты станет равной скорости света. В этот момент наша ракеты превратится в луч света. Наверное, это очень красиво. | |||
| #### Ответ | #### Ответ | ||
| [Вставьте краткий ответ или результат в рамке] | $$\upsilon(t)=\frac{cmt}{M-mt}$$ | ||
| $$M_{0}(t)=M\sqrt{1-\frac{2mt}{M}},\quad \text{ при }t\lt \frac{M}{2m}$$ | |||