Edits to “Условие”, “Решение”, “Ответ”
ru/4.1.9.md
+33 −35
| @@ -1,44 +1,42 @@ | |||
| ### Условие | |||
| − | $4.1.9.$ | ||
| + | $4.1.9.$ Три сообщающихся сосуда с водой прикрыты поршнями. К поршням | ||
| + | шарнирно прикреплена на вертикальных стержнях горизонтальная палка. В каком месте нужно приложить к палке силу $F$, чтобы она осталась горизонтальной? | ||
| + | Диаметры сосудов и расстояния между ними указаны на рисунке. | ||
| − | __Пример условия__: | ||
| − | $1.1.1.$ Определите координату $x(t)$ тела как функцию времени $t$, если его ускорение задано как $a(t) = bt$, где $b$ - константа. | ||
| + |  | ||
| − | |||
| ### Решение | |||
| + | Запишем уравнение статики относительно первого поршня, приняв во внимание то, что давление создаваемое водой в каждом из сосудов одно и то же(расстояние $l$ берется от центра на лево): | ||
| + | $$ | ||
| + | F(a-l)=P\frac{\pi d_2^2}{4}a+P\frac{\pi d_3^2}{4}2a | ||
| + | $$ | ||
| + | Выразим следцющие выражение: | ||
| + | $$ | ||
| + | \frac{\pi aP}{4}=\frac{F(a-l)}{d_2^2+2d_3^2} | ||
| + | $$ | ||
| + | Оно есть в каждом уравении силы реакции воды, поэтому удобнее выразить их произведение. | ||
| − | |||
| + | Запишем уравение статики относительно центра: | ||
| + | $$ | ||
| + | Fl+P\frac{\pi d_3^2}{4}a=P\frac{\pi d_1^2}{4}a | ||
| + | $$ | ||
| + | Подставим то, что нам известно: | ||
| + | $$ | ||
| + | Fl+\frac{F(a-l)}{d_2^2+2d_3^2}d_3^2=\frac{F(a-l)}{d_2^2+2d_3^2}d_1^2 | ||
| + | $$ | ||
| + | Сократим, домножим и еще раз сократим: | ||
| + | $$ | ||
| + | l(d_2^2+2d_3^2)+ad_3^2-ld_3^2=ad_1^2-ld_1^2 | ||
| + | $$ | ||
| + | Получим такой ответ: | ||
| + | $$ | ||
| + | \boxed{l=\frac{d_1^2-d_3^2}{d_1^2+d_2^2+d_3^2}a} | ||
| + | $$ | ||
| − | __Пример решения__: | ||
| − | Ускорение тела задано как | ||
| − | |||
| − | $$a(t) = bt$$ | ||
| − | |||
| − | Мы знаем, что ускорение - это производная скорости по времени: | ||
| − | |||
| − | $$a(t) = \frac{d v(t)}{d t}$$ | ||
| − | |||
| − | Чтобы найти скорость $v(t)$, интегрируем $a(t)$ по времени: | ||
| − | |||
| − | $$v(t) = \int a(t) \, dt = \int b t \, dt$$ | ||
| − | |||
| − | Если начальная скорость $v(0) = 0$, то скорость становится: | ||
| − | |||
| − | $$v(t) = \frac{b t^2}{2}$$ | ||
| − | |||
| − | Аналогично, интегрируем $v(t)$ по времени: | ||
| − | |||
| − | $$x(t)= \int v(t) \, dt = \frac{b}{2} \int t^2 \, dt$$ | ||
| − | |||
| − | Откуда координата от времени, учитывая начальные условия: | ||
| − | |||
| − | $$\boxed{x(t)=\frac{bt^3}{6}}$$ | ||
| − | |||
| #### Ответ | |||
| + | $$ | ||
| + | l=\frac{d_1^2-d_3^2}{d_1^2+d_2^2+d_3^2}a | ||
| + | $$ | ||
| − | |||
| − | |||
| − | |||
| − | __Пример ответа__: | ||
| − | $$ x(t)=\frac{bt^3}{6} $$ | ||
| + | Если посмотреть на картинку еще раз(условный частный случай), мы увидим что наш ответ выйдет отрицательным. это лишь значит что точка приложения силы находиться справа от центра. | ||
| @@ -1,44 +1,42 @@ | |||
| ### Условие | ### Условие | ||
| $4.1.9.$ |
$4.1.9.$ Три сообщающихся сосуда с водой прикрыты поршнями. К поршням | ||
| шарнирно прикреплена на вертикальных стержнях горизонтальная палка. В каком месте нужно приложить к палке силу $F$, чтобы она осталась горизонтальной? | |||
| Диаметры сосудов и расстояния между ними указаны на рисунке. | |||
| __Пример условия__: |  | ||
| $1.1.1.$ Определите координату $x(t)$ тела как функцию времени $t$, если его ускорение задано как $a(t) = bt$, где $b$ - константа. | |||
| ### Решение | ### Решение | ||
| Запишем уравнение статики относительно первого поршня, приняв во внимание то, что давление создаваемое водой в каждом из сосудов одно и то же(расстояние $l$ берется от центра на лево): | |||
| $$ | |||
| F(a-l)=P\frac{\pi d_2^2}{4}a+P\frac{\pi d_3^2}{4}2a | |||
| $$ | |||
| Выразим следцющие выражение: | |||
| $$ | |||
| \frac{\pi aP}{4}=\frac{F(a-l)}{d_2^2+2d_3^2} | |||
| $$ | |||
| Оно есть в каждом уравении силы реакции воды, поэтому удобнее выразить их произведение. | |||
| Запишем уравение статики относительно центра: | |||
| $$ | |||
| Fl+P\frac{\pi d_3^2}{4}a=P\frac{\pi d_1^2}{4}a | |||
| $$ | |||
| Подставим то, что нам известно: | |||
| $$ | |||
| Fl+\frac{F(a-l)}{d_2^2+2d_3^2}d_3^2=\frac{F(a-l)}{d_2^2+2d_3^2}d_1^2 | |||
| $$ | |||
| Сократим, домножим и еще раз сократим: | |||
| $$ | |||
| l(d_2^2+2d_3^2)+ad_3^2-ld_3^2=ad_1^2-ld_1^2 | |||
| $$ | |||
| Получим такой ответ: | |||
| $$ | |||
| \boxed{l=\frac{d_1^2-d_3^2}{d_1^2+d_2^2+d_3^2}a} | |||
| $$ | |||
| __Пример решения__: | |||
| Ускорение тела задано как | |||
| $$a(t) = bt$$ | |||
| Мы знаем, что ускорение - это производная скорости по времени: | |||
| $$a(t) = \frac{d v(t)}{d t}$$ | |||
| Чтобы найти скорость $v(t)$, интегрируем $a(t)$ по времени: | |||
| $$v(t) = \int a(t) \, dt = \int b t \, dt$$ | |||
| Если начальная скорость $v(0) = 0$, то скорость становится: | |||
| $$v(t) = \frac{b t^2}{2}$$ | |||
| Аналогично, интегрируем $v(t)$ по времени: | |||
| $$x(t)= \int v(t) \, dt = \frac{b}{2} \int t^2 \, dt$$ | |||
| Откуда координата от времени, учитывая начальные условия: | |||
| $$\boxed{x(t)=\frac{bt^3}{6}}$$ | |||
| #### Ответ | #### Ответ | ||
| $$ | |||
| l=\frac{d_1^2-d_3^2}{d_1^2+d_2^2+d_3^2}a | |||
| $$ | |||
| Если посмотреть на картинку еще раз(условный частный случай), мы увидим что наш ответ выйдет отрицательным. это лишь значит что точка приложения силы находиться справа от центра. | |||
| __Пример ответа__: | |||
| $$ x(t)=\frac{bt^3}{6} $$ | |||