Решение

а. Уменьшение напряженности электрического поля в веществе объясняется поляризацией диэлектрика.
При помещении диэлектрика во внешнее электрическое поле $\vec{E}_0$ происходит смещение электрических зарядов внутри атомов и молекул (или преимущественная ориентация уже существующих диполей). В результате на поверхностях диэлектрика появляются нескомпенсированные макроскопические связанные (поляризационные) заряды.
Эти заряды создают собственное внутреннее электрическое поле $\vec{E}_{\text{пол}}$, которое направлено противоположно внешнему. По принципу суперпозиции результирующее поле $\vec{E}$ внутри вещества равно:
$$\vec{E} = \vec{E}_0 + \vec{E}_{\text{пол}}$$
В скалярном виде (для модулей векторов, так как они направлены противоположно):
$$E = E_0 - E_{\text{пол}}$$
Следовательно, итоговое поле внутри диэлектрика оказывается меньше внешнего.

б. Диэлектрическая проницаемость ($\varepsilon$) — это безразмерная физическая величина, показывающая, во сколько раз модуль напряженности электрического поля $E$ внутри однородного изотропного диэлектрика меньше модуля напряженности внешнего поля $E_0$ (в вакууме):
$$\varepsilon = \frac{E_0}{E}$$
Для вакуума $\varepsilon = 1$, для всех диэлектриков $\varepsilon > 1$.

в. Для газов разность $(\varepsilon - 1)$ прямо пропорциональна концентрации молекул $n$:
$$\varepsilon - 1 \sim n$$
Из уравнения состояния идеального газа известно, что при постоянной температуре ($T = \text{const}$) концентрация молекул прямо пропорциональна давлению: $n = \frac{P}{kT} \implies n \sim P$.
Следовательно:
$$\varepsilon - 1 \sim P$$
Таким образом, с ростом давления диэлектрическая проницаемость газа увеличивается, причем величина $(\varepsilon - 1)$ растет линейно.