$11.6.9.$ Внутри плоского конденсатора параллельно его обкладкам движется со скоростью $v$ проводящая пластина, толщина которой равна половине расстояния между обкладками конденсатора. На обкладках конденсатора поддерживается напряжение $V$ , расстояние между ними $h$.
$а.$ Чему равна индукция магнитного поля внутри проводника? между движущимся проводником и обкладками конденсатора?
$б.$ Как изменится индукция магнитного поля в пластине, если проводник
заменить диэлектриком с диэлектрической проницаемостью $\varepsilon$?
Проводящая пластина полностью "вытесняет" поле внутри себя, создавая такое же по модулю противонаправленное поле. Рассмотрим участок, на который пластина сдвинулась за $dt$ (который за $dt$ оказался внутри пластины )
Рассматривая участок, который пластина покинула в течении $dt$, видим, отличие лишь в знаке изменения потока электрического поля, поэтому в этом случае ответ имеет противоположный знак
+
Рассмотрим пространство между пластиной и проводником. До появления пластины и после итоговую ёмкость можно представить как:
+
$$C_{0}=\frac{\varepsilon_0 S}{h}$$
+
$$C_{total}=\frac{2\varepsilon_0 S}{h}$$
+
Тогда в пространстве позникнут токи смещения для измения напряжения в соответствии с новой ёмкостью. Поле увеличилось в 2 раза, а значит возник ток, равный по модулю тому, что мы получили ранее и противоположный по направлению(то есть индукция со знаком минус)
$б.$
Поле внутри диэлектрика не исчезает, а уменьшается в $\varepsilon$ раз. Учетм, что напряжение на пластинах конденсатора постоянно, поэтому поле внутри изменится по сравнению с п. $a$ из- за изменения ёмкости:
B=\frac{\mu_0\varepsilon_0 v V}{h}\left(\frac{\varepsilon-1}{\varepsilon+1}\right)=B_a\left(\frac{\varepsilon-1}{\varepsilon+1}\right)
$$
#### Ответ
$а. B = \frac{\mu_0\varepsilon_0 v V}{h} \ \text{ внутри проводника}, B = −\frac{\mu_0\varepsilon_0 v V}{h} \ \text{ между проводником и обкладками конденсатора.}$
$б. \text{Уменьшится в }\frac{\varepsilon+1}{\varepsilon-1} \ \text{ раз.}$
ещё строк без изменений 21
### Условие
### Условие
$11.6.9.$ Внутри плоского конденсатора параллельно его обкладкам движется со скоростью $v$ проводящая пластина, толщина которой равна половине расстояния между обкладками конденсатора. На обкладках конденсатора поддерживается напряжение $V$ , расстояние между ними $h$.
$11.6.9.$ Внутри плоского конденсатора параллельно его обкладкам движется со скоростью $v$ проводящая пластина, толщина которой равна половине расстояния между обкладками конденсатора. На обкладках конденсатора поддерживается напряжение $V$ , расстояние между ними $h$.
$а.$ Чему равна индукция магнитного поля внутри проводника? между движущимся проводником и обкладками конденсатора?
$а.$ Чему равна индукция магнитного поля внутри проводника? между движущимся проводником и обкладками конденсатора?
$б.$ Как изменится индукция магнитного поля в пластине, если проводник
$б.$ Как изменится индукция магнитного поля в пластине, если проводник
заменить диэлектриком с диэлектрической проницаемостью $\varepsilon$?
заменить диэлектриком с диэлектрической проницаемостью $\varepsilon$?
Проводящая пластина полностью "вытесняет" поле внутри себя, создавая такое же по модулю противонаправленное поле. Рассмотрим участок, на который пластина сдвинулась за $dt$ (который за $dt$ оказался внутри пластины )
Проводящая пластина полностью "вытесняет" поле внутри себя, создавая такое же по модулю противонаправленное поле. Рассмотрим участок, на который пластина сдвинулась за $dt$ (который за $dt$ оказался внутри пластины )
Рассматривая участок, который пластина покинула в течении $dt$, видим, отличие лишь в знаке изменения потока электрического поля, поэтому в этом случае ответ имеет противоположный знак
Рассмотрим пространство между пластиной и проводником. До появления пластины и после итоговую ёмкость можно представить как:
$$C_{0}=\frac{\varepsilon_0 S}{h}$$
$$C_{total}=\frac{2\varepsilon_0 S}{h}$$
Тогда в пространстве позникнут токи смещения для измения напряжения в соответствии с новой ёмкостью. Поле увеличилось в 2 раза, а значит возник ток, равный по модулю тому, что мы получили ранее и противоположный по направлению(то есть индукция со знаком минус)
$б.$
$б.$
Поле внутри диэлектрика не исчезает, а уменьшается в $\varepsilon$ раз. Учетм, что напряжение на пластинах конденсатора постоянно, поэтому поле внутри изменится по сравнению с п. $a$ из- за изменения ёмкости:
Поле внутри диэлектрика не исчезает, а уменьшается в $\varepsilon$ раз. Учетм, что напряжение на пластинах конденсатора постоянно, поэтому поле внутри изменится по сравнению с п. $a$ из- за изменения ёмкости:
B=\frac{\mu_0\varepsilon_0 v V}{h}\left(\frac{\varepsilon-1}{\varepsilon+1}\right)=B_a\left(\frac{\varepsilon-1}{\varepsilon+1}\right)
B=\frac{\mu_0\varepsilon_0 v V}{h}\left(\frac{\varepsilon-1}{\varepsilon+1}\right)=B_a\left(\frac{\varepsilon-1}{\varepsilon+1}\right)
$$
$$
#### Ответ
#### Ответ
$а. B = \frac{\mu_0\varepsilon_0 v V}{h} \ \text{ внутри проводника}, B = −\frac{\mu_0\varepsilon_0 v V}{h} \ \text{ между проводником и обкладками конденсатора.}$
$а. B = \frac{\mu_0\varepsilon_0 v V}{h} \ \text{ внутри проводника}, B = −\frac{\mu_0\varepsilon_0 v V}{h} \ \text{ между проводником и обкладками конденсатора.}$
$б. \text{Уменьшится в }\frac{\varepsilon+1}{\varepsilon-1} \ \text{ раз.}$
$б. \text{Уменьшится в }\frac{\varepsilon+1}{\varepsilon-1} \ \text{ раз.}$
