| ### Условие | | ### Условие |
| | | |
| $3.8.8^*.$ Для борьбы с танками применяют «пластиковые» снаряды. Взрывчатка во время удара такого снаряда о танк расплывается по броне, а затем взрывается. Волна, порожденная взрывом, проходит толщу брони и откалывает с внутренней стороны слой, отлетающий с большой скоростью. Найдите эту скорость и толщину отколотого слоя брони, если давление на броню при взрыве $P = 5\cdot10^4~\text{атм}$ и действует оно в течение времени $\tau = 4\cdot10^{−6}~\text{с}$. Скорость звука в броне $c = 5~\text{км/с}$, плотность брони $\rho = 8\cdot10^{3}~\text{кг/м$^3$}$. | | $3.8.8^*.$ Для борьбы с танками применяют «пластиковые» снаряды. Взрывчатка во время удара такого снаряда о танк расплывается по броне, а затем взрывается. Волна, порожденная взрывом, проходит толщу брони и откалывает с внутренней стороны слой, отлетающий с большой скоростью. Найдите эту скорость и толщину отколотого слоя брони, если давление на броню при взрыве $P = 5\cdot10^4~\text{атм}$ и действует оно в течение времени $\tau = 4\cdot10^{−6}~\text{с}$. Скорость звука в броне $c = 5~\text{км/с}$, плотность брони $\rho = 8\cdot10^{3}~\text{кг/м$^3$}$. |
| | | |
|  | |  |
| | | |
| ### Решение | | ### Решение |
| | | |
| Считаем, что разрушения нет от давления сжатия в волне, идущей после взрыва в броне. Считаем, что плоская волна после взрыва распространяется без потерь в основном только в поперечном направлении пластины брони, как показано на рисунке. | | Считаем, что разрушения нет от давления сжатия в волне, идущей после взрыва в броне. Считаем, что плоская волна после взрыва распространяется без потерь в основном только в поперечном направлении пластины брони, как показано на рисунке. |
| | | |
| Броню, которая по характеристикам близка к стали, при ударной нагрузке рассматриваем в приближении сильной хрупкости [1]. Это означает, что броня не будет выдерживать практически растяжение, то есть отрицательное давление. Явление хрупкости прямо описывается позже в задаче $3.8.9$. | | Броню, которая по характеристикам близка к стали, при ударной нагрузке рассматриваем в приближении сильной хрупкости [1]. Это означает, что броня не будет выдерживать практически растяжение, то есть отрицательное давление. Явление хрупкости прямо описывается позже в задаче $3.8.9$. |
| | | |
| Анализ будем делать с помощью диаграм зависимости деформации (относительной, что далее подразумевается) от координаты $\varepsilon(x)$ (см. задачу $3.8.2$). Так наглядно видна физика процесса (например, превращения энергии при отражении). | | Анализ будем делать с помощью диаграм зависимости деформации (относительной, что далее подразумевается) от координаты $\varepsilon(x)$ (см. задачу $3.8.2$). Так наглядно видна физика процесса (например, превращения энергии при отражении). |
| | | |
| Плоскость пластины, противоположную плоскости взрыва, считаем свободной границей. | | Плоскость пластины, противоположную плоскости взрыва, считаем свободной границей. |
| | | |
| Рассмотрим диаграмму $\varepsilon(x)$ сразу после окончания действия давления $P$. Образованная волна сжатия, бегущая к свободной границе, занимают ширину по оси распространения $x$, равную $c\tau=20~\text{мм}$, что будем считать меньше толщины брони. | | Рассмотрим диаграмму $\varepsilon(x)$ сразу после окончания действия давления $P$. Образованная волна сжатия, бегущая к свободной границе, занимают ширину по оси распространения $x$, равную $c\tau=20~\text{мм}$, что будем считать меньше толщины брони. |
| | | |
|  | |  |
| | | |
| Пока эта волна движется до свободной границы, перемещаясь со скоростью звука $c$ с сохранением своей формы. | | Пока эта волна движется до свободной границы, перемещаясь со скоростью звука $c$ с сохранением своей формы. |
| | | |
| После касания этой волны свободной поверхности результирующую волну в броне находим наложением (сложением) прямой волны с прямой скоростью $\vec c$ и волны противоположной деформации с обратной скоростью $-\vec c$, идущей симметрично свободной границе (идея в задаче $3.8.5$). Обоснование возможности сложения деформаций в Приложении. | | После касания этой волны свободной поверхности результирующую волну в броне находим наложением (сложением) прямой волны с прямой скоростью $\vec c$ и волны противоположной деформации с обратной скоростью $-\vec c$, идущей симметрично свободной границе (идея в задаче $3.8.5$). Обоснование возможности сложения деформаций в Приложении. |
| | | |
| Посмотрим на диаграмму $\varepsilon(x)$ после касания падающей волны свободной поверхности спустя небольшое время по сравнению с $\tau$. | | Посмотрим на диаграмму $\varepsilon(x)$ после касания падающей волны свободной поверхности спустя небольшое время по сравнению с $\tau$. |
| | | |
|  | |  |
| | | |
| Видим, что пока после касания прошло время меньше $\tau/2$ в броне будет только область сжатия с отрицательной деформацией. Положительная деформация появится сразу спустя время $\tau/2$ после касания: в этот момент броня и разрушится. | | Видим, что пока после касания прошло время меньше $\tau/2$ в броне будет только область сжатия с отрицательной деформацией. Положительная деформация появится сразу спустя время $\tau/2$ после касания: в этот момент броня и разрушится. |
| | | |
| По диаграмме Д2 первое растяжение появится на расстоянии $\boxed{c\tau/2=10~\text{мм}}$ от свободной границы, то есть такая часть металла отколется. | | По диаграмме Д2 первое растяжение появится на расстоянии $\boxed{c\tau/2=10~\text{мм}}$ от свободной границы, то есть такая часть металла отколется. |
| | | |
| Из связи давления $P$ волны и скорости $v$ среды в бегущей | | Из связи давления $P$ волны и скорости $v$ среды в бегущей |
| | | |
| $$ | | $$ |
| P=\rho cv, | | P=\rho cv, |
| $$ | | $$ |
| | | |
| что с учетом $P=E\varepsilon$ (где $E$ есть модуль Юнга) переписывается | | что с учетом $P=E\varepsilon$ (где $E$ есть модуль Юнга) переписывается |
| | | |
| $$ | | $$ |
| E\varepsilon=\rho cv, | | E\varepsilon=\rho cv, |
| $$ | | $$ |
| | | |
| видим, что скорости всех элементов среды волн одинаковы в обеих бегущих. | | видим, что скорости всех элементов среды волн одинаковы в обеих бегущих. |
| | | |
| Далее, можно складывать скорости среды волн (обоснование в Приложении). В момент откола скорости среды в прямой волне равны $\vec v$ (вдоль оси $x$), скорость среды в обратной волне равна так же $\vec v$ (использовано для краткости в бегущей волне свойство связи направления скорости среды и направления распространения волны, см. Сивухин и решение задачи $3.8.2$). | | Далее, можно складывать скорости среды волн (обоснование в Приложении). В момент откола скорости среды в прямой волне равны $\vec v$ (вдоль оси $x$), скорость среды в обратной волне равна так же $\vec v$ (использовано для краткости в бегущей волне свойство связи направления скорости среды и направления распространения волны, см. Сивухин и решение задачи $3.8.2$). |
| | | |
| Поэтому скорость в отколотом участке | | Поэтому скорость в отколотом участке |
| | | |
| $$ | | $$ |
| \boxed{u=2v=\frac{2P}{\rho c}=250~\text{м/с}.} | | \boxed{u=2v=\frac{2P}{\rho c}=250~\text{м/с}.} |
| $$ | | $$ |
| | | |
| | | |
| Про откольное разрушение в книге [2]. | | Про откольное разрушение в книге [2]. |
| | | |
| | | |
| #### Литература | | #### Литература |
| | | |
| [1] Феодосьев В.И. Сопротивление материалов. 1999. | | [1] Феодосьев В.И. Сопротивление материалов. 1999. |
| | | |
| [2] Физика взрыва. Л.П. Орленко. 2004. | | [2] Физика взрыва. Л.П. Орленко. 2004. |
| | | |
| [3] Иродов И.Е. Волновые процессы. 2015. | | [3] Иродов И.Е. Волновые процессы. 2015. |
| | | |
| [4] Сивухин. Д.В. Механика. 1979. (Механика упругих тел.) | | [4] Сивухин. Д.В. Механика. 1979. (Механика упругих тел.) |
| | | |
| | | |
