Правка раздела «Условие»

Valter правка от 22 сент. 2026 г., 13:13

правка #20865 предыдущая #20864 ← раньше

ru/6.6.27.md +2 −0

			### Условие

			$6.6.27.$ Конденсатор (см. задачу $6.6.26$), заряженный до разности потенциалов $V$, разрядили, замкнув ключ до нуля за время, в течение которого состояние поляризации диэлектрика не изменилось, а затем ключ разомкнули.

			$а.$ Какая разность потенциалов установится на конденсаторе, если диэлек-
			трическая проницаемость среды $\varepsilon$?
		@@ -7,6 +7,8 @@Условие

			$б.$ Найдите, на сколько изменится температура диэлектрика $(\varepsilon = 81)$ при этом процессе. Удельная теплоемкость диэлектрика $c = 4,18 \frac{Дж}{кг \cdot К}$, его плотность $\rho = 1·10^3 \frac{кг}{м^3} $, расстояние между пластинами конденсатора $d = 1 $ мм, разность потенциалов $V = 300 \ В$. Считать, что диэлектрик не обменивается теплом с окружающей средой.

		+	![К задаче $6.6.27$\|257x122, 50%](../../img/6.6.27/Ð¡Ð½Ð¸Ð¼Ð¾Ðº ÑÐºÑÐ°Ð½Ð° 2026-09-22 151942.png)
		+
			### Решение

			В задаче рассматривается эффект диэлектрической абсорбции. За счет инерционности поляризации связанные заряды не успевают перестроиться при быстром изменении напряжения на обкладках.

			#### а. Нахождение установившейся разности потенциалов

			---

			<b>1. Начальное состояние</b>\
			Пусть $C_0 = \frac{\varepsilon_0 S}{d}$ — геометрическая емкость пустого конденсатора.
			До замыкания ключа конденсатор заряжен до напряжения $V$. Полный свободный заряд на обкладках:


			$$q_0 = \varepsilon C_0 V$$


			Связанный (поляризационный) заряд на поверхности диэлектрика определяется поляризованностью среды и равен:


			$$q_b = -(\varepsilon - 1) C_0 V$$

			<b>2. Быстрое замыкание ключа</b>\
			При кратковременном замыкании ключа разность потенциалов между обкладками падает до нуля ($V = 0$). Следовательно, макроскопическое электрическое поле внутри конденсатора исчезает ($E = 0$).
			По условию поляризация диэлектрика не успевает измениться, поэтому связанный заряд $q_b$ остается прежним, оставаясь «замороженным» в объеме среды. Чтобы полное поле внутри равнялось нулю, на обкладках должен остаться такой свободный заряд $q_1$, который своим полем полностью скомпенсирует поле связанных зарядов:


			$$E = \frac{q_1 + q_b}{\varepsilon_0 S} = 0 \implies q_1 = -q_b = (\varepsilon - 1) C_0 V$$

			<b>3. После размыкания</b>\
			Ключ размыкают, изолируя свободный заряд $q_1$ на обкладках. С течением времени дипольные моменты в диэлектрике начинают дезориентироваться, приходя в тепловое равновесие со свободным зарядом. В новом установившемся состоянии связь между зарядом и напряжением вновь описывается статической диэлектрической проницаемостью $\varepsilon$.
			Конечная разность потенциалов:


			$$V_1 = \frac{q_1}{\varepsilon C_0} = \frac{(\varepsilon - 1) C_0 V}{\varepsilon C_0} = V \frac{\varepsilon - 1}{\varepsilon}$$

			---

			#### б. Изменение температуры диэлектрика

			Процесс релаксации (дезориентации диполей) сопровождается выделением тепла $Q$, равным разности энергий системы сразу после размыкания ключа ($W_1$) и в конечном установившемся состоянии ($W_2$).

			<b>1. Энергия системы сразу после размыкания</b>\
			Макроскопическое поле равно нулю, поэтому энергия электрического поля отсутствует. Однако энергия запасена в самом поляризованном диэлектрике (потенциальная энергия упруго ориентированных диполей).
			Объемная плотность энергии поляризации равна:

			$$w = \frac{P^2}{2(\varepsilon - 1)\varepsilon_0}$$

			Учитывая, что начальная поляризованность $P = (\varepsilon - 1)\varepsilon_0 \frac{V}{d}$, полная начальная энергия равна:


			$$W_1 = \frac{P^2}{2(\varepsilon - 1)\varepsilon_0} S d = \frac{(\varepsilon - 1)^2 \varepsilon_0^2 \frac{V^2}{d^2}}{2(\varepsilon - 1)\varepsilon_0} S d = \frac{1}{2}(\varepsilon - 1)\frac{\varepsilon_0 S}{d}V^2 = \frac{1}{2}(\varepsilon - 1)C_0 V^2$$

			<b>2. Конечная энергия системы</b>\
			После завершения релаксации конденсатор обладает зарядом $q_1$ и статической емкостью $\varepsilon C_0$:


			$$W_2 = \frac{q_1^2}{2 \varepsilon C_0} = \frac{(\varepsilon - 1)^2 C_0^2 V^2}{2 \varepsilon C_0} = \frac{(\varepsilon - 1)^2}{2 \varepsilon} C_0 V^2$$

			<b>3. Тепловой баланс</b>\
			Выделившееся тепло $Q = W_1 - W_2$:


			$$Q = \frac{1}{2} C_0 V^2 \left( \varepsilon - 1 - \frac{(\varepsilon - 1)^2}{\varepsilon} \right) = \frac{\varepsilon - 1}{2 \varepsilon} C_0 V^2$$


			Распишем емкость $C_0 = \frac{\varepsilon_0 S}{d}$ и приравняем тепло к энергии нагрева диэлектрика $Q = c m \Delta T$, где масса $m = \rho S d$:


			$$c \rho S d \Delta T = \frac{\varepsilon - 1}{2 \varepsilon} \frac{\varepsilon_0 S}{d} V^2$$


			Отсюда выражаем изменение температуры:


			$$\Delta T = \frac{\varepsilon - 1}{2 \varepsilon} \frac{\varepsilon_0 V^2}{c \rho d^2}$$

			<b>4. Численный расчет</b>\
			В условии задачи для воды ($\varepsilon = 81$) указана удельная теплоемкость $c = 4,18$ Дж/(кг·К).

			<i>Примечание: это известная опечатка в задачнике, реальная теплоемкость воды $4180$ Дж/(кг·К). Однако расчет проведем строго по числам, данным в условии.</i>


			Подставляем значения: $\varepsilon = 81$, $\varepsilon_0 \approx 8,85 \cdot 10^{-12}$ Ф/м, $V = 300$ В, $c = 4,18$ Дж/(кг·К), $\rho = 10^3$ кг/м³, $d = 10^{-3}$ м.


			$$\Delta T = \frac{80}{162} \cdot \frac{8,85 \cdot 10^{-12} \cdot 300^2}{4,18 \cdot 10^3 \cdot (10^{-3})^2} = \frac{80}{162} \cdot \frac{7,965 \cdot 10^{-7}}{4,18 \cdot 10^{-3}} \approx 9,4 \cdot 10^{-5} \text{ К}$$

			#### Ответ
			а. $V_1 = V \frac{\varepsilon - 1}{\varepsilon}$\
			б. $\Delta T = \frac{\varepsilon - 1}{2 \varepsilon} \frac{\varepsilon_0 V^2}{c \rho d^2} \approx 9,4 \cdot 10^{-5} \text{ К}$
		ещё строк без изменений 87