Edits to “Условие”, “Решение”, “Максимальный ток”
ru/11.4.9.md
+97 −3
| @@ -1,11 +1,105 @@ | |||
| ### Условие | |||
| − | $11.4.9.$ [Вставьте условие задачи] | ||
| + | $11.4.9.$ Источник с ЭДС $\mathscr E$ и нулевым внутренним сопротивлением в момент времени $t = 0$ подключают к последовательно соединенным катушке индуктивности $L$ и конденсатору емкости $C$. Найдите максимальный ток в цепи и максимальный заряд конденсатора. | ||
| + | |||
| ### Решение | |||
| − | 11 | ||
| + | #### Максимальный ток | ||
| + | |||
| + | |||
| + | Из второго правила Кирхгофа | ||
| + | |||
| + | $$ | ||
| + | L\frac{di}{dt}+\frac{q}{C}=\mathscr E,\tag{1} | ||
| + | $$ | ||
| + | |||
| + | где $i$ есть ток в цепи, $q$ есть заряд конденсатора. | ||
| + | |||
| + | Продифференцируем $(1)$ по $t$ и поделим на $L$: | ||
| + | |||
| + | $$ | ||
| + | \frac{d^2i}{dt^2}+\frac{1}{LC}i=0, | ||
| + | $$ | ||
| + | |||
| + | что есть уравнение гармонических колебаний $\ddot x+\omega^2x=0$. | ||
| + | |||
| + | Общее решение | ||
| + | |||
| + | $$ | ||
| + | i=A\cos\omega t+B\sin\omega t,\tag{2} | ||
| + | $$ | ||
| + | |||
| + | где $A$ и $B$ есть постоянные интегрирования, которые находят из состояния с известными данными, $\omega^2=\frac{1}{LC}$. | ||
| + | |||
| + | При $t=0$ имеем $i=0$, значит, из $(2)$ получается $A=0$. | ||
| + | |||
| + | Для тока остается | ||
| + | |||
| + | $$ | ||
| + | i=B\sin\omega t. | ||
| + | $$ | ||
| + | |||
| + | Еще при $t=0$ известно $q=0$. Тогда идем в $(1)$ с учетом этого в момент $t=0$: | ||
| + | |||
| + | $$ | ||
| + | L\left.\frac{di}{dt}\right|_0=\mathscr E | ||
| + | $$ | ||
| + | |||
| + | где $\left.\frac{di}{dt}\right|_0$ есть значение производной тока в момент $t=0$. Что дает после подстановки предыдущего | ||
| + | |||
| + | $$ | ||
| + | B=\frac{\mathscr E}{L\omega}. | ||
| + | $$ | ||
| + | |||
| + | Итак, закон тока | ||
| + | |||
| + | $$ | ||
| + | i=\frac{\mathscr E}{L\omega}\sin\omega t | ||
| + | $$ | ||
| + | |||
| + | и максимальный ток | ||
| + | |||
| + | $$ | ||
| + | \boxed{I_\text{m}=\frac{\mathscr E}{L\omega}=\mathscr E\sqrt{C/L}.} | ||
| + | $$ | ||
| + | |||
| + | |||
| + | #### Максимальный заряд | ||
| + | |||
| + | |||
| + | Из определения тока заряд | ||
| + | |||
| + | $$ | ||
| + | q=\int i\,dt. | ||
| + | $$ | ||
| + | |||
| + | Подставляем $i(t)$ и интегрируем | ||
| + | |||
| + | $$ | ||
| + | q=-\frac{\mathscr E}{L\omega^2}\cos\omega t+D, | ||
| + | $$ | ||
| + | |||
| + | где $D$ есть постоянная интегрирования. | ||
| + | |||
| + | При $t=0$ имеем $q=0$, значит, $D=\frac{\mathscr E}{L\omega^2}$. | ||
| + | |||
| + | Итог для заряда | ||
| + | |||
| + | $$ | ||
| + | q=\frac{\mathscr E}{L\omega^2}\left(1-\cos\omega t\right). | ||
| + | $$ | ||
| + | |||
| + | Максимальный заряд при максимуме $2$, достигаемого выражением в скобках: | ||
| + | |||
| + | $$ | ||
| + | \boxed{q_\text{m}=2\frac{\mathscr E}{L\omega^2}=2\mathscr EС.} | ||
| + | $$ | ||
| + | |||
| + | |||
| #### Ответ | |||
| − | [Вставьте краткий ответ или результат в рамке] | ||
| + | $$ | ||
| + | I_\text{m}=\frac{\mathscr E}{L\omega}=\mathscr E\sqrt{C/L},\quad q_\text{m}=2\frac{\mathscr E}{L\omega^2}=2\mathscr EС. | ||
| + | $$ | ||
| @@ -1,11 +1,105 @@ | |||
| ### Условие | ### Условие | ||
| $11.4.9.$ [Вставьте условие задачи] | $11.4.9.$ Источник с ЭДС $\mathscr E$ и нулевым внутренним сопротивлением в момент времени $t = 0$ подключают к последовательно соединенным катушке индуктивности $L$ и конденсатору емкости $C$. Найдите максимальный ток в цепи и максимальный заряд конденсатора. | ||
| ### Решение | ### Решение | ||
| 11 | |||
| #### Максимальный ток | |||
| Из второго правила Кирхгофа | |||
| $$ | |||
| L\frac{di}{dt}+\frac{q}{C}=\mathscr E,\tag{1} | |||
| $$ | |||
| где $i$ есть ток в цепи, $q$ есть заряд конденсатора. | |||
| Продифференцируем $(1)$ по $t$ и поделим на $L$: | |||
| $$ | |||
| \frac{d^2i}{dt^2}+\frac{1}{LC}i=0, | |||
| $$ | |||
| что есть уравнение гармонических колебаний $\ddot x+\omega^2x=0$. | |||
| Общее решение | |||
| $$ | |||
| i=A\cos\omega t+B\sin\omega t,\tag{2} | |||
| $$ | |||
| где $A$ и $B$ есть постоянные интегрирования, которые находят из состояния с известными данными, $\omega^2=\frac{1}{LC}$. | |||
| При $t=0$ имеем $i=0$, значит, из $(2)$ получается $A=0$. | |||
| Для тока остается | |||
| $$ | |||
| i=B\sin\omega t. | |||
| $$ | |||
| Еще при $t=0$ известно $q=0$. Тогда идем в $(1)$ с учетом этого в момент $t=0$: | |||
| $$ | |||
| L\left.\frac{di}{dt}\right|_0=\mathscr E | |||
| $$ | |||
| где $\left.\frac{di}{dt}\right|_0$ есть значение производной тока в момент $t=0$. Что дает после подстановки предыдущего | |||
| $$ | |||
| B=\frac{\mathscr E}{L\omega}. | |||
| $$ | |||
| Итак, закон тока | |||
| $$ | |||
| i=\frac{\mathscr E}{L\omega}\sin\omega t | |||
| $$ | |||
| и максимальный ток | |||
| $$ | |||
| \boxed{I_\text{m}=\frac{\mathscr E}{L\omega}=\mathscr E\sqrt{C/L}.} | |||
| $$ | |||
| #### Максимальный заряд | |||
| Из определения тока заряд | |||
| $$ | |||
| q=\int i\,dt. | |||
| $$ | |||
| Подставляем $i(t)$ и интегрируем | |||
| $$ | |||
| q=-\frac{\mathscr E}{L\omega^2}\cos\omega t+D, | |||
| $$ | |||
| где $D$ есть постоянная интегрирования. | |||
| При $t=0$ имеем $q=0$, значит, $D=\frac{\mathscr E}{L\omega^2}$. | |||
| Итог для заряда | |||
| $$ | |||
| q=\frac{\mathscr E}{L\omega^2}\left(1-\cos\omega t\right). | |||
| $$ | |||
| Максимальный заряд при максимуме $2$, достигаемого выражением в скобках: | |||
| $$ | |||
| \boxed{q_\text{m}=2\frac{\mathscr E}{L\omega^2}=2\mathscr EС.} | |||
| $$ | |||
| #### Ответ | #### Ответ | ||
| [Вставьте краткий ответ или результат в рамке] | $$ | ||
| I_\text{m}=\frac{\mathscr E}{L\omega}=\mathscr E\sqrt{C/L},\quad q_\text{m}=2\frac{\mathscr E}{L\omega^2}=2\mathscr EС. | |||
| $$ | |||