Правка раздела «Условие»
ru/2.2.28.md
+1 −1
| @@ -1,8 +1,8 @@ | |||
| ### Условие: | |||
| $2.2.28^*.$ На тележке установлен цилиндрический сосуд с площадью сечения $S$, наполненный жидкостью плотности $\rho$. От сосуда параллельно полу отходит длинная и тонкая горизонтальная трубка, небольшой отрезок которой вблизи конца загнут по вертикали вниз. Расстояние от оси сосуда до отверстия трубки равно $L$. Уровень жидкости в сосуде опускается с ускорением $a$. Какой горизонтальной силой можно удержать тележку на месте? | |||
| − |  | ||
| ### Решение: | |||
| Поместим точку ноль горизонтальной оси под цилиндром. Запишем функцию изменения положения точки центра масс системы от времени: $$ x_{c}(t) = \frac{L m(t)}{M}, $$ где $ m(t) $ – масса жидкости, вылившейся из сосуда на расстоянии $ L $, а $ M $ – полная масса жидкости. | |||
| $$ m(t) = h(t) S \rho$$ где $ h(t) $ – уровень жидкости в сосуде, считая от верхней точки (т.е. $ h(0) = 0 $). $$ h(t) = \frac{a t^2}{2}. $$ Подставим одно в другое и получим: $$ x_{c}(t) = \frac{L S \rho a t^2}{2 M}, $$ или $$ x_{c}(t) = \frac{a t^2}{2}, $$ где $ a_{c} = \frac{L S \rho a}{M} $ – ускорение центра масс системы. Мы видим, что центр масс системы движется по оси $ x $ равноускоренно. Значит, его скорость меняется со временем по закону $ v_{c}(t) = a_{c} t $ | |||
| Теперь мы можем сказать, как зависит от времени импульс системы: $$ p(t) = M v_{c}(t). M = a_{c} M. $$ Воспользуемся вторым законом Ньютона в импульсной форме, чтобы определить силу, в результате действия которой меняется импульс системы (единственная такая сила, действующая по оси $ x $ – это искомая сила реакции опоры). $$ F = \frac{dp}{dt} = M a_{c} = \frac{L S \rho a}{M} M. $$ Наконец, подставив выражение для $ a_{c} $, получим: $$ F = \frac{L S \rho a}{M} M$$ $$\boxed{F = L S \rho a}$$ | |||
| #### Ответ: | |||
| $$F = S\rho La$$ | |||
| ещё строк без изменений 12 | |||
| @@ -1,8 +1,8 @@ | |||
| ### Условие: | ### Условие: | ||
| $2.2.28^*.$ На тележке установлен цилиндрический сосуд с площадью сечения $S$, наполненный жидкостью плотности $\rho$. От сосуда параллельно полу отходит длинная и тонкая горизонтальная трубка, небольшой отрезок которой вблизи конца загнут по вертикали вниз. Расстояние от оси сосуда до отверстия трубки равно $L$. Уровень жидкости в сосуде опускается с ускорением $a$. Какой горизонтальной силой можно удержать тележку на месте? | $2.2.28^*.$ На тележке установлен цилиндрический сосуд с площадью сечения $S$, наполненный жидкостью плотности $\rho$. От сосуда параллельно полу отходит длинная и тонкая горизонтальная трубка, небольшой отрезок которой вблизи конца загнут по вертикали вниз. Расстояние от оси сосуда до отверстия трубки равно $L$. Уровень жидкости в сосуде опускается с ускорением $a$. Какой горизонтальной силой можно удержать тележку на месте? | ||
|  | ||
| ### Решение: | ### Решение: | ||
| Поместим точку ноль горизонтальной оси под цилиндром. Запишем функцию изменения положения точки центра масс системы от времени: $$ x_{c}(t) = \frac{L m(t)}{M}, $$ где $ m(t) $ – масса жидкости, вылившейся из сосуда на расстоянии $ L $, а $ M $ – полная масса жидкости. | Поместим точку ноль горизонтальной оси под цилиндром. Запишем функцию изменения положения точки центра масс системы от времени: $$ x_{c}(t) = \frac{L m(t)}{M}, $$ где $ m(t) $ – масса жидкости, вылившейся из сосуда на расстоянии $ L $, а $ M $ – полная масса жидкости. | ||
| $$ m(t) = h(t) S \rho$$ где $ h(t) $ – уровень жидкости в сосуде, считая от верхней точки (т.е. $ h(0) = 0 $). $$ h(t) = \frac{a t^2}{2}. $$ Подставим одно в другое и получим: $$ x_{c}(t) = \frac{L S \rho a t^2}{2 M}, $$ или $$ x_{c}(t) = \frac{a t^2}{2}, $$ где $ a_{c} = \frac{L S \rho a}{M} $ – ускорение центра масс системы. Мы видим, что центр масс системы движется по оси $ x $ равноускоренно. Значит, его скорость меняется со временем по закону $ v_{c}(t) = a_{c} t $ | $$ m(t) = h(t) S \rho$$ где $ h(t) $ – уровень жидкости в сосуде, считая от верхней точки (т.е. $ h(0) = 0 $). $$ h(t) = \frac{a t^2}{2}. $$ Подставим одно в другое и получим: $$ x_{c}(t) = \frac{L S \rho a t^2}{2 M}, $$ или $$ x_{c}(t) = \frac{a t^2}{2}, $$ где $ a_{c} = \frac{L S \rho a}{M} $ – ускорение центра масс системы. Мы видим, что центр масс системы движется по оси $ x $ равноускоренно. Значит, его скорость меняется со временем по закону $ v_{c}(t) = a_{c} t $ | ||
| Теперь мы можем сказать, как зависит от времени импульс системы: $$ p(t) = M v_{c}(t). M = a_{c} M. $$ Воспользуемся вторым законом Ньютона в импульсной форме, чтобы определить силу, в результате действия которой меняется импульс системы (единственная такая сила, действующая по оси $ x $ – это искомая сила реакции опоры). $$ F = \frac{dp}{dt} = M a_{c} = \frac{L S \rho a}{M} M. $$ Наконец, подставив выражение для $ a_{c} $, получим: $$ F = \frac{L S \rho a}{M} M$$ $$\boxed{F = L S \rho a}$$ | Теперь мы можем сказать, как зависит от времени импульс системы: $$ p(t) = M v_{c}(t). M = a_{c} M. $$ Воспользуемся вторым законом Ньютона в импульсной форме, чтобы определить силу, в результате действия которой меняется импульс системы (единственная такая сила, действующая по оси $ x $ – это искомая сила реакции опоры). $$ F = \frac{dp}{dt} = M a_{c} = \frac{L S \rho a}{M} M. $$ Наконец, подставив выражение для $ a_{c} $, получим: $$ F = \frac{L S \rho a}{M} M$$ $$\boxed{F = L S \rho a}$$ | ||
| #### Ответ: | #### Ответ: | ||
| $$F = S\rho La$$ | $$F = S\rho La$$ | ||
| ещё строк без изменений 12 | |||