Правка раздела «Решение»

igor правка от 11 мар. 2026 г., 02:40

правка #16191 предыдущая #16188 ← раньше позже →

ru/6.4.8.md +4 −2

			### Условие

			$6.4.8^*.$ Плоский конденсатор изготовлен из двух лент ширины $a$ и длины $l$. Расстояние между лентами $d$. Определите емкость конденсатора, если его свернуть в многовитковый рулон радиуса $R\gg d$.


			### Решение

			Радиус $R$ рулона обычно считается внешним, а рулон является сплошным [1].

			![\|1149x672, 100%](../../img/6.4.8/Ð¡Ð½Ð¸Ð¼Ð¾Ðº ÑÐºÑÐ°Ð½Ð° 2026-03-10 083933.png)

			Сделаем рассуждения по возможности точными: рулонный конденсатор (рулон) рассмотрим как множество цилиндрических конденсаторов (см. задачу [$6.4.7$](/ru/6.4.7)) с плавно меняющимся радиусом, учтем емкость зазора между основными слоями [2]. Зазор считаем постоянным, его величину обозначим $b$ (далее мы выразим ее через данные в задаче).

			Емкость рулона $C$ складывается из емкости $C_1$ основных слоев и емкости $C_2$ зазоров (в эквивалентной схеме они соединены параллельно [2]).

			- Емкость $C_1$ складывается из емкостей элементов цилиндрических конденсаторов (они соединены параллельно) с расстоянием $d$ между обкладками.

			- Емкость $C_2$ аналогично складывается из емкостей элементов цилиндрических конденсаторов, но с расстоянием $b$ между обкладками.

			Начнем с вычисления емкости $C_1$.

			Представим произвольный цилиндрический конденсатор с толщиной $d$ на расстоянии $r$ от оси рулона. Умножение емкости этого конденсатора на малое приращение $dn$ количества таких конденсаторов даст элементарную емкость

			$$
			dC_1=\frac{2\pi\varepsilon_0 a}{\ln\left(1+\dfrac{d}{r}\right)}dn.\tag{1}
			$$

			Величина $dn$ удобно выражается через приращение $dr$ расстояния от оси рулона:

			$$
			dn=\frac{dr}{d+b}.
			$$

			Для удобства дальнейшего интегрирования обозначим

			$$
			x=\frac{r}{d}.
			$$

		@@ -40,13 +40,15 @@Решение
			После этих замен интегрирование $(1)$ дает:

			$$
		−	C_1=\frac{2\pi\varepsilon_0 ad}{d+b}\int\limits_0^{R/d}\frac{dx}{\ln\left(1+\dfrac{1}{x}\right)}.
		+	C_1=\frac{2\pi\varepsilon_0 ad}{d+b}\int\limits_1^{R/d}\frac{dx}{\ln\left(1+\dfrac{1}{x}\right)}.
			$$

		+	(Нижний предел интегрирования равен $1$, то есть условимся, что ось рулона имеет толщину $d$. Это связано с ограничениями, возникающими при дальнейшем интегрировании.)
		+
			Таким образом, нужно найти интеграл

			$$
		−	\boxed{I=\int\limits_0^{R/d}\frac{dx}{\ln\left(1+\dfrac{1}{x}\right)}.}\tag{2}
		+	\boxed{I=\int\limits_1^{R/d}\frac{dx}{\ln\left(1+\dfrac{1}{x}\right)}.}\tag{2}
			$$

			(Определенный интеграл будет удобней, как выяснится позже.)


			Введем временную переменную $u=1/x$ и начнем приводить подынтегральную функцию

			$$
			\frac{1}{\ln\left(1+u\right)}
			$$

			к удобному для интегрирования виду через разложение в ряд логарифма:

			$$
			\frac{1}{u-\dfrac{u^2}{2}+\dfrac{u^3}{3}-\ldots}.
			$$

			Нужно избавиться от ряда в знаменателе. Будем использовать формулу геометрической прогрессии

			$$
			\frac{1}{1-q}=1+q+q^2+q^3+\ldots\tag{3}
			$$

			Выделим в нашей функции выражение вида $\dfrac{1}{1-q}$:

			$$
			\frac{1}{u}\frac{1}{\left(1-\left(\dfrac{u}{2}-\dfrac{u^2}{3}+\dfrac{u^3}{4}-\ldots\right)\right)}
			$$

			и используем разложение $(3)$:

			$$
			\frac{1}{u}\left(1+\dfrac{u}{2}-\dfrac{u^2}{3}+\dfrac{u^3}{4}-\ldots\right)
			$$

			и далее

			$$
			\frac{1}{u}+\dfrac{1}{2}-\dfrac{u}{3}+\dfrac{u^2}{4}-\ldots
			$$

			Так как $x=1/u$, то

			$$
			x+\dfrac{1}{2}-\dfrac{1}{3x}+\dfrac{1}{4x^2}-\ldots
			$$

			Вот эту функцию уже можем интегрировать по $x$, используя формулу $(2)$:

			$$
			I=\frac{R^2}{2d^2}+\frac{1}{2}\frac{R}{d}-\frac{1}{3}\ln\left(\frac{R}{d}\right)-\frac{1}{4}\frac{d}{R}+\ldots
			$$

			Вынесем тут множитель $\dfrac{R^2}{2d^2}$:

			$$
			I=\frac{R^2}{2d^2}\left(1+\frac{d}{R}-\frac{1}{3}\frac{2d^2}{R^2}\ln\left(\frac{R}{d}\right)-\frac{1}{4}\frac{2d^3}{R^3}+\ldots\right)
			$$

			и увидим, что в скобках все члены ряда после первого много меньше единицы.

			Таким образом

			$$
			I\approx\frac{R^2}{2d^2}.
			$$

			Отсюда пока получаем

			$$
			C_1\approx\frac{\pi\varepsilon_0 a}{d+b}\frac{R^2}{d}.
			$$

			Рассуждения для нахождения $C_2$ аналогичны. Из симметрии предыдущей формулы относительно $d$ и $b$ можем сразу написать

			$$
			C_2\approx\frac{\pi\varepsilon_0 a}{b+d}\frac{R^2}{b}.
			$$

			Итак, емкость рулона

			$$
			C=C_1+C_2,
			$$

			значит:

			$$
			C\approx\frac{\pi\varepsilon_0 aR^2}{b+d}\left(\frac{1}{d}+\frac{1}{b}\right).\tag{4}
			$$

			Из геометрии рулона

			$$
			b=\frac{\pi R^2-ld}{l}
			$$

			и

			$$
			\pi R^2=l(d+b).
			$$

			Предыдыущие две формулы подставляем в $(4)$, упрощаем и получаем такой ответ

			$$
			C\approx\frac{\varepsilon_0 al}{d}\left(1+\frac{ld}{\pi R^2-ld}\right).
			$$

			Проанализировать этот ответ и рассмотреть его следствия может сам читатель.


			Комментарии: при $b=d$ получается, что емкость рулона равна удвоенному значению емкости размотанного конденсатора; такой же результат приводится в книге [3] при рассмотрении спирального конденсатора.

			Примечание: похожая задача, но с заданным внутренним радиусом решена в [4], куда может обратиться читатель и оценить корректность рассуждений авторов.

			У Савченко ответ другой: $C=\frac{\varepsilon_0al}{d}\left(1+\frac{ld}{2\pi R^2}\right)$.


			#### Литература

			[1] Борисов В.Г., Отряшенков Ю.М. Юный радиолюбитель. 1966. C. 111.

			[2] С. М. Козел. Парадоксы плоского конденсатора. «Квант», 1985, №8.

			[3] Электрические конденсаторы. Ренне В.Т. 1969. C. 17.

			[4] "Принципы и практика решения задач по общей физике". Ч.2: Электромагнетизм. А.Н. Паршаков. Изд. 2010 г (стр.104–107).


			#### Ответ

			$$
			C\approx\frac{\varepsilon_0 al}{d}\left(1+\frac{ld}{\pi R^2-ld}\right).
			$$
		ещё строк без изменений 132